Ряд Дайсона

Вивчається система, що описується гамільтоніаном, який є сумою незбуреної частини й збурення:

${\displaystyle {\hat {H}}={\hat {H}}_{0}+{\hat {V}}}$

У зображенні взаємодії оператор еволюції хвильової функції ${\displaystyle {\hat {U}}(t,t_{0})}$ задовольняє рівнянню Томонаги-Швінгера

${\displaystyle i\hbar {\frac {{\hat {U}}(t,t_{0})}{dt}}={\hat {V}}(t){\hat {U}}(t,t_{0})}$,

де

${\displaystyle {\hat {V}}(t)=e^{i/\hbar {\hat {H}}_{0}t}{\hat {V}}e^{-i/\hbar {\hat {H}}_{0}t},}$

або інтегродиференціальному рівнянню

${\displaystyle {\hat {U}}(t,t_{0})=1-{\frac {i}{\hbar }}\int _{t_{0}}^{t}{\hat {V}}(t_{1}){\hat {U}}(t_{1},t_{0})dt_{1}}$

Підставляючи оператор еволюції з лівої частини в праву, можна отримати нескінченний ряд:

${\displaystyle {\hat {U}}(t,t_{0})=1-{\frac {i}{\hbar }}\int _{t_{0}}^{t}{\hat {V}}(t_{1})dt_{1}+{\frac {(-i)^{2}}{\hbar ^{2}}}\int _{t_{0}}^{t}\int _{t_{0}}^{t_{1}}{\hat {V}}(t_{1}){\hat {V}}(t_{2})dt_{1}dt_{2}+\ldots }$

Дайсон запропонував розширити інтегрування в кожному інтегралі від ${\displaystyle t_{0}}$ до ${\displaystyle t}$, але вимагати, щоб оператори завжди були упорядковані в часі, тобто в добутку ${\displaystyle {\hat {V}}(t_{1}){\hat {V}}(t_{2})}$, наприклад, завжди було ${\displaystyle t_{1}>t_{2}}$. Тоді кожен із доданків ряду збільшиться в ${\displaystyle n!}$ разів.

Як наслідок n-ний член ряду матиме вигляд:

${\displaystyle {\hat {U}}_{n}={\frac {(-i)^{n}}{n!\hbar ^{n}}}\int _{t_{0}}^{t}{dt_{1}\int _{t_{0}}^{t}{dt_{2}\cdots \int _{t_{0}}^{t}{dt_{n}{\mathcal {T}}{\hat {V}}(t_{1}){\hat {V}}(t_{2})\cdots {\hat {V}}(t_{n})}}}.}$,

де ${\displaystyle {\mathcal {T}}}$ - оператор часового упорядкування.

Як наслідок, ряд Дайсона можна записати в компактному вигляді:

${\displaystyle {\hat {U}}(t,t_{0})=\sum _{n=0}^{\infty }{\hat {U}}_{n}(t,t_{0})={\mathcal {T}}e^{-i/\hbar \int _{t_{0}}^{t}{d\tau {\hat {V}}(\tau )}}.}$

• А. Г. Ситенко (1971). Лекции по теории рассеяния. Київ: Вища школа.