Екситон Френкеля

Нехай молекули в кристалі розташовані періодично, і кожну з них можна описати як дворівневу систему з основним і збудженим станом, хвильові функції яких ${\displaystyle \phi ^{0}}$ та ${\displaystyle \phi ^{1}}$, відповідно. Гамільтоніан кристалу має вигляд

${\displaystyle {\hat {H}}=\sum _{n}{\hat {H}}_{n}^{0}+{\frac {1}{2}}\sum _{n,m}{\hat {V}}_{n,m}}$,

де ${\displaystyle {\hat {H}}_{n}^{0}}$ - гамільтоніан окремої молекули, розташованої в n-му вузлі ґратки.

Хвильову функцію системи шукають у вигляді

${\displaystyle \psi _{\mathbf {k} }=\sum _{\mathbf {n} }e^{i\mathbf {k} \cdot \mathbf {n} }\psi _{\mathbf {n} }=\sum _{\mathbf {n} }e^{i\mathbf {k} \cdot \mathbf {n} }\phi _{\mathbf {n} }^{1}\prod _{m\neq n}\phi _{\mathbf {n} }^{0}}$.

Енергія такого збудження дорівнює

${\displaystyle E_{\mathbf {k} }=E_{0}+D_{f}+L_{f}(\mathbf {k} )}$,

де ${\displaystyle E_{0}}$ - енергія збудження ізольованої молекули,

${\displaystyle D_{f}=\sum _{\mathbf {m} }\left[\int |\phi _{m}^{1}|^{2}V_{m,n}|\phi _{n}^{0}|^{2}d\tau -\int |\phi _{m}^{0}|^{2}V_{m,n}|\phi _{n}^{0}|^{2}d\tau \right]}$

є енергією взаємодії збудженої молекули з незбудженими сусідами, а

${\displaystyle L_{f}(\mathbf {k} )=\sum _{\mathbf {m} }e^{i\mathbf {k} \cdot (\mathbf {m} -\mathbf {n} )}\int \phi _{m}^{1*}\phi _{n}^{0*}V_{m,n}\phi _{m}^{0}\phi _{m}^{1}d\tau }$

є матричним елементом переносу збудження з m-тої молекули на n-ту.

Завдяки періодичності кристалу вказані суми не залежать від n, а тому ${\displaystyle \psi _{\mathbf {k} }}$ є розв'язком задачі. ${\displaystyle E_{\mathbf {k} }}$ задає неперервний спектр збудженнь.

• Екситон Ваньє-Мотта
• Давидівське розщеплення

• Давыдов А. С. Теория молекулярных экситонов. — М. : Наука, 1968. — 296 с.