Рівняння неперервності

У випадку електричного заряду рівняння неперервності має вигляд

${\displaystyle {\frac {\partial \rho }{\partial t}}+{\text{div}}\,\mathbf {j} =0}$,

де ${\displaystyle \rho }$ — це густина заряду, ${\displaystyle \mathbf {j} }$ — густина електричного струму.

У випадку нерівномірного розподілу частинок певного матеріалу в іншому матеріалі з часом вони дифундують і розподіл вирівнюється. В багатьох випадках потік часток визначається нерівномірністю їхнього розподілу.

В лінійному наближені (при малих відхиленнях розподілу від рівноважного)

${\displaystyle \mathbf {j} =-D\nabla \rho }$,

де ${\displaystyle D}$ — певна стала, яку називають коефіцієнтом дифузії.

Тоді рівняння неперервності перетворюється в рівняння дифузії

${\displaystyle {\frac {\partial \rho }{\partial t}}=D\Delta \rho }$,

де ${\displaystyle \Delta ={\text{div}}\nabla }$ — оператор Лапласа.

У випадку теплопровідності рівняння неперервності записується для теплоти і зводиться до рівняння теплопровідності.

для випадку потоку рідини рівняння неперервності зводиться до рівняння Нав'є-Стокса.

• Кучерук І. М., Горбачук І. Т., Луцик П. П. Загальний курс фізики : навч. посібник у 3-х т. — Київ : Техніка, 2006. — Т. 2 : Електрика і магнетизм.